Хидраулички мотори

11

За истицање је меродаван излазни пресек (брзина v) и To Q = iv, rane је:

f npecek Hama3a y m. Пошто је : Мр == == Мо _9 BH Wi —

DO 15 li онда видимо, да чим је пресек даљи од излаза, тим је брзина

6 : ~ - = e воде м; мања, мања је и кинетичка енергиј == ато значи

потенцијална енергије расте јер је о = h = const. 4 ј.

„у, < Wa < 0. Тачкаста линија даје нам закон претварања потенцијалне

енергије 5 у најширем пресеку, у кинетичку енергију у излазном пресеку.

Види се јасно, да хоризонтални сисак служи. за пре шварање потенцијалне енергије у кинетичку. |

Ако бисмо спустили сисак нашег. суда. испод нивоа воде (сл, да), онда бисмо висину ћ, морали сматрати као висину от- | 157

пора, то јест

—

= — S TC E

08).

Слика а.

или излазна брзина у била би мања, него у случају истицања у атмосферу. При ћ, =" истицање би престало. Стварна излазна брзина о у овом случају једнака је брзини рамунашој за ниво доње воде, т. ј. за висину ћ' == — M.

5 3. Истицање воде из хоризонталне цеви (дизне, диФузора) __код које се пресек повећава.

Претпоставимо да наша цев за истицање има прво сисак, па се после цев проширује — обрнута конична цев, коју ћемо називати дизна или дифузор. (сл. 8).