Записки Русскаго научнаго института въ Бѣлградѣ

-148

работа, которую вообще возможно получить въ услов1яхь_внЪшней среды То изъ каждаго клг. парового потока, независимо оть вида и устройства двигателя, т. е. она представляетъ собою величину, аналогичную паденшю Н воднаго потока. Получить изъ парового потока механическую работу’ большую, чБмъ (Ф, — Ф),), невозможно.

Воображаемый обратимый процессъ, пригодный для опредЪлен!я располагаемой работы (Ф, — Ф.) состоитъ, какъ и всегда, изъ вступлен!я пара въ двигатель, при которомъ совершается положительная работа р„-т„, изъ обратимаго перехода пара отъ давленя р, и температуры 1, въ жидкое состояне при давлени ро и температурЪ & и изъ устранешя отработавшаго пара или конденсата изъ двигателя, при которомъ совершается отрицательная работа ро: 1%.

Для обратимаго перехода пара изъ начальнаго состояя въ конечное необходимо выбрать процессъ, состоящий изъ адлабатическаго расширен!я, при которомъ температура уменьшается отъ Ё, до & и давлене отъ 2, до р’, и изъ

посл5дующаго изотермическаго сжат!я, при которомъ температура 2% остается неизм$нной, а давлен!е увеличивается отъ Ро до ро. Адабатическое расширене необходимо выбрать потому, что при всякомъ иномъ процесс расширеня произошелъ бы необратимый теплообмЪнъ между паромъ и внЪшней средой, температура которой Т. постоянна. Комбинашя же двухъ процессовъ, ад1абатическаго и изотермическаго, необходима потому, что при ад1абатическомъ расширен до температуры То давлеше ро’ становится меньше атмосфернаго. Для устраненя отработавшаго пара изъ двигателя въ атмосферу его давлен!е необходимо стало быть увеличить до атм, но такъ, чтобы его температура при этомъ не изм$нялась, такъ какъ въ противномъ случаЪ произошелъ бы необратимый теплообмЪнъ съ внЪшней средой.

Изотермическое сжат!е происходитъ съ отдачей теплоты, напр. такимъ образомъ, что паръ охлаждается водой, которой температура равна №. На схемЪ дЪйствья двигателя (рис. 1) эта теплота означена, какь +О., т. е. какъ теплота‚ отдаваемая двигателемъ во вн-шнюю среду.

Описанный процессъь можно изобразить графически, если представить себЪ, что онъ происходить въ цилиндрЪ, снабженномъ индикаторомъ. Индикаторъ записываеть д!аграмму въ координатахъ р и 1, изображающую соотношене между между объемомъ пара въ цилиндр и его давленемъ. АВ соотвфтствуетъ (рис. 13) вступлению пара въ цилиндръ, ВС адабатическому расширено пара, СОЕ изотермическому сжат и наконець ЕР устраненю конденсата изъ цилиндра.