Записки Русскаго научнаго института въ Бѣлградѣ

150

шимъ, хотя это и сопряжено съ н5которымъ уменьшенемъ. работы. КромЪ того, иногда ради упрошеня всего устройства отказываются совсфмъ отъ примфненя конденсатора и предпочитаютъ выпускать паръ изъ двигателя прямо въ атмосферу, т.е. при давлени, равномъ атмосферному и при температурв 100°С. Иногда же выпускаютъ паръ изъ двигателя при давленяхъ даже большихъ атмосфернаго, а именно въ тЬхъ случаяхъ, когда отработавший паръ примЗняется для другихъ техническихъ цфлей, напр. для согрЪван!я или кипяченя. Въ виду сказаннаго въ процессъ АВСРЕР вносится изм5неше, а именно вмЪсто изотермическаго сжат1я СОЕ и послЪдующаго устраненя конденсата ЕР вводится процессъ

` устранен!1я пара изъ двигателя ‘при нЪкоторомъ давлени рх (рис. 14), которое

можеть быть и больше и меньше атмосфернаго. Переходъ отработавшаго пара въ жидкое состояне и охлажден!е до температуры & происходить затЬмъ въ атмо-

Е Со В ие | сферф, но уже необратиое К Е ен мымъ образомъ. |

Сокращенный процессъ

Рис. 14. АВС'О’ состоитъ, слБлова-

, ; тельно, изъ вступлен!я пара АВ, изъ ад!абатическаго расширеня ВС’ до давленя р; и

изъ устраненя пара изъ двигателя при томъ же давлен!и Рк.

Работа, совершаемая паровымъ потокомъ при такомъ прецессЪ, или какъ говорятъ, теоретическая работа парового потока, которая можетъ быть принята для сравнен!я съ дЬйствительной работой вм$сто располагаемой работы АВСРЕЕР, равняется

СА

р-ты || р: ри-н.

Въ этомъ выражени второй и третй члены могутъ. быть вычислены, аналитически или графически, если извЪстно уравнен!е адабаты ВС’ въ координатахъь р и т. Въ. этихъ координатахъ уравнен!е ад!абаты для пара намъ однако извЪстно только приближенно, напр., ру! = пост. для сухого насыщеннаго пара при давлен!яхъ до 25 атм. и ри» =пост. для перегр$таго пара. При этомъ нужно имфть въ виду, что перегрЗтый паръ при расширен! переходить въ насы-