Основна меканика. Део 1, Кинематика : за ученике Војене академије и виши школа у Србији : са 260 слика у тексту

150

му = ст Мб; МА = оф, АМ = 2а 48.

Означавајући као пи у предходећем задатку са а 0д брзину клизања. Повуцимо у М заједничку нормалу МА. Ова нормала биће управна на А ЈУГ: ако јошт повучемо кроз (С управну СА, на правац КЕ, брзине 2; онда ће ~ МСА у граници бити подобан Д МАМА, пимаћемо дакле,

ми И АМ к' МО о -- 0 ис = см = ма --уб = он “ ми == 00) СА: И 9, = %ф МА

Ове исте резултате могли смо извести пз једначина 10 ДА ==" СА, и 9 = МА (о -+ и"), предходећег задатка примећавајући 1-в0. Да 2' С'А, као брзина тачке 4, сматране као чврсто сајужене са телом С', постаје о, п 9-то да сет" приближава својој граничној вредности = о кад се ('А безкрајно увећава. —

д-ћи. ЗАДАТАК. Узмимо сада случај, у коме се два тела, пр непрестаном додиру напредно крећу, по правцима који су у слики (87), са стрелицама означени. Рецимо да смо кроз тачку , додира оба тела, положили равнину равноодстојну са правцима оба напредна кретања, и нека су атб, сте, одговарајуће додирајуће се пресечне пруге оба тела, са поменутом равнином. Нека су на последку 4, и %, одговарајуће брзине. Рецимо да ће се тачка тела

ПримедвА. Једначине 2 СА => С"А,по=== СА, које овде нађосмо, исте су као и једначине, које смо нашли за прва два примера тренутни средишта обртања [ЛА 108 прим: 3 н 4.) О томе се можемо лако уверити, ако представимо себи, да тачке А, п 8, које се обрћу око О, н (', или једна од њих креће се по правој ЛА, јесу средишта два крута. која се додирају. —